ID: 00015471
Квадратная проволочная рамка со стороной $l=20$ см находится в однородном магнитном поле с индукцией $\vec{B}$. На рисунке изображена зависимость от времени проекции $B_n$ вектора $\vec{B}$ на перпендикуляр к плоскости рамки (см. рисунок). Какое количество теплоты выделится в рамке за время $t=10$ с, если сопротивление рамки $R=0{,}4$ Ом?

Источник: Сборник Гиголо
Рамка неподвижна, а магнитное поле меняется со временем. Значит, меняется поток через рамку — а раз меняется поток, по закону Фарадея в рамке возникает ЭДС индукции $\mathcal{E}=\left|\dfrac{\Delta\Phi}{\Delta t}\right|$. Поток $\Phi=B_n\,S$, где $S=l^2$ — площадь рамки, поэтому $\mathcal{E}=S\left|\dfrac{\Delta B_n}{\Delta t}\right|$. По рамке течёт ток $I=\dfrac{\mathcal{E}}{R}$, и на её сопротивлении выделяется тепло $Q=I^2R\,\Delta t=\dfrac{\mathcal{E}^2}{R}\,\Delta t$.
Главная хитрость: на графике два прямых участка с разным наклоном. На каждом из них $\dfrac{\Delta B_n}{\Delta t}$ своя и постоянная, значит и ЭДС на каждом участке своя, но постоянная. Поэтому тепло считаем по участкам и складываем.
$S=l^2=(0{,}2)^2=0{,}04$ м$^2$.
Снимаем с графика: за это время $B_n$ падает с $+0{,}6$ Тл до $-0{,}4$ Тл, то есть $\Delta B_n=-0{,}4-0{,}6=-1{,}0$ Тл за $\Delta t_1=4$ с. Скорость изменения поля $\left|\dfrac{\Delta B_n}{\Delta t}\right|=\dfrac{1{,}0}{4}=0{,}25$ Тл/с.
ЭДС: $\mathcal{E}_1=S\cdot 0{,}25=0{,}04\cdot 0{,}25=0{,}01$ В.
Тепло за участок: $Q_1=\dfrac{\mathcal{E}_1^2}{R}\,\Delta t_1=\dfrac{(0{,}01)^2}{0{,}4}\cdot 4=0{,}001$ Дж.
Теперь $B_n$ растёт с $-0{,}4$ Тл до $+0{,}2$ Тл, то есть $\Delta B_n=0{,}2-(-0{,}4)=0{,}6$ Тл за $\Delta t_2=6$ с. Скорость $\left|\dfrac{\Delta B_n}{\Delta t}\right|=\dfrac{0{,}6}{6}=0{,}1$ Тл/с.
ЭДС: $\mathcal{E}_2=S\cdot 0{,}1=0{,}04\cdot 0{,}1=0{,}004$ В.
Тепло за участок: $Q_2=\dfrac{\mathcal{E}_2^2}{R}\,\Delta t_2=\dfrac{(0{,}004)^2}{0{,}4}\cdot 6=0{,}00024$ Дж.
$Q=Q_1+Q_2=0{,}001+0{,}00024=0{,}00124$ Дж $=1{,}24$ мДж.
Q = 1,24 мДж = 0,00124 Дж